实验设置与结果

法兰克-赫兹实验简图。

这个经典实验的主要实验器具是一个类似真空管的管状容器，称为水银管，内部充满温度在 140∘ ∘ -->C{\displaystyle 140^{\circ }C\,\!} 与 200∘ ∘ -->C{\displaystyle 200^{\circ }C\,\!} 之间，低气压的水银气体。水银管内，装阴极个电极：阴极、网阳极制栅极、阳极。阴极的电势低于栅极跟阳极的电势，而阳极的电势又稍微低于栅极的电势。阴极与栅极之间的加速电压是可以调整的。通过电流将钨丝加热，钨丝会发射电子。由于阴极的电势高于钨丝的电势，阴极会将钨丝发射的电子往栅极方向送去。因为加速电压作用，速度极移动的速度和动能会增加。到了栅极，有些电子会被吸收；有些则会继续往阳极移动。通过栅极的电子，必须拥有足够的动能，才能够抵达阳极；否则，会被栅极吸收回去。装置于阳极支线的安培计可以测量抵达阳极的电流。

抵达阳极的电流与加速电压的关系线形图。

在这个加速电压为10V的法兰克-赫兹实验里，可以隐约看到两层圆柱对称的青蓝色扁碟形光。

在这个加速电压为24V的法兰克-赫兹实验里，可以隐约看到五层圆柱对称的青蓝色扁碟形光。

当加速电压很低，小于 4.9伏特(V{\displaystyle V\,\!}) 时，随着电压的增加，抵达阳极的电流也平稳地单调递增。

当电压在 4.9 伏特时，电流猛烈地降低，几乎降至 0 安培。

继续增加电压。再一次，同样地，电流也跟随着平稳地增加，直到电压达到 9.80伏特。

当电压在 9.8 伏特时，又观察到类似的电流猛烈降低。

电压每增加 4.9 伏特，电流就会猛烈降低。这样系列的行为最少继续维持至 100 伏特电压。

实验结果诠释

使用弹性碰撞和非弹性碰撞的理论，法兰克和赫兹给予了这实验合理的解释。当电压很低时，被加速的电子只能获得一点点能量。他们只能与水银原子进行纯弹性碰撞。这是因为量子力学不允许一个原子吸收任何能量，除非碰撞能量大于将电子跃迁至较高的能量量子态所需的能量。

由于是纯弹性碰撞，系统内的总动能大约不变。又因为电子的质量超小于水银原子的质量，电子能够紧紧地获取大部分的动能。增加电压会使电场增加，刚从阴极发射出来的电子，感受到的静电力也会加大。电子的速度会加快，更有能量地冲向栅极。所以，更多的电子会冲过栅极，抵达阳极。因此安培计读到的电流也会单调递增。

水银原子的电子的最低激发能量是 4.9 eV{\displaystyle eV\,\!} 。当加速电压升到 4.9 伏特时，每一个移动至栅极的自由电子拥有至少 4.9 eV{\displaystyle eV\,\!} 动能（外加电子在那温度的静能）。自由电子与水银原子可能会发生非弹性碰撞。自由电子的动能可能被用来使水银原子的束缚电子从一个能量量子态跃迁至另一个能量量子态，从而增加了束缚电子的能极，称这过程为水银原子被激发。但是，经过这非弹性碰撞，自由电子失去了 4.9 eV{\displaystyle eV\,\!} 动能，它不再能克服栅极与阳极之间负值的电压。大多数的自由电子会被栅极吸收。因此，抵达阳极的电流会猛烈地降低。

假设加速电压超过 4.9 伏特，自由电子会在从阴极移动至栅极的路途中，遇到一个非弹性碰撞，失去 4.9 eV{\displaystyle eV\,\!} ，然后继续被加速。照着这方式，在电压超过 4.9 eV{\displaystyle eV\,\!} 之后，电流重新单调递增。当电压在 9.8 伏特时，情况又有改变。每一个自由电子有足够的能量造成两次非弹性碰撞，失去 9.8 eV{\displaystyle eV\,\!} 。自由电子又无法抵达阳极。安培计读到的电流再度会猛烈地降低。电压每增加 4.9 伏特，就会发生一次这种状况，电子累积足够能量(4.9 eV{\displaystyle eV\,\!}的整数倍)后，造成更多次的非弹性碰撞。

发生在其它气体的效应

氖气体也会发生类似的行为模式，可是电压间隔大约是 19 伏特。程序是相同的，只有阈值不同。当电压在 19 伏特时，在栅极附近，氖气体会发光。激发的氖原子会发射橘红色光线。越增加电压，自由电子越早累积到足够的动能 19 eV{\displaystyle eV\,\!} ，发光处会离阴极越近。当电压在 38 伏特时，在氖气体管里会有两个发光处。一处在阴极与栅极中间，一处在栅极附近。电压加高，每增加 19 伏特，就会多形成一个发光处。

参阅

拉塞福散射

参考文献

法兰克-赫兹实验的互动模拟

乔治亚州州立大学（Georgia State University）线上物理网页：法兰克-赫兹实验

关于法兰克-赫兹实验的最新参考文献资料

J. Franck and G. Hertz. Über Zusammenstöße zwischen Elektronen und Molekülen des Quecksilberdampfes und die Ionisierungsspannung desselben. Verh. Dtsch. Phys. Ges. 1914, 16: 457–467. 

G. Rapior, K. Senstock, and V. Baev. New features of the Franck-Hertz experiment. Amer. J. Phys. 2006, 74: 423–428. doi:10.1119/1.2174033. 

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