豪斯霍尔德变换给定在欧几里得空间R中的一个向量a，在通过原点的正交于a的超平面中的反射的公式是这里的v·a指示v和a的点积。注意在上面等式中的第二项就是v在a上的投影的两倍。可以轻易的检查Refa(v)=−v，如果v平行于a，Refa(v)=v，如果v垂直于a。因为这些反射是欧几里得空间的固定原点的等距同构，它们可以表示为正交矩阵。对应于上面反射的正交矩阵是有如下元素的矩阵这里的δij是克罗内克δ。在仿射超平面v⋅⋅-->a=c{\displaystylev\cdota=c}中的反射的公式是任何一个R中正交变换都能写成一些反射的复合，且映射的个数可以不多于n个，这是嘉当-迪厄多内定理的结论。对于不定空间R也是成立的。参见坐标旋转和反射反射旋转旋转反演平移点反演缩放

概要由于物体通常表面凹凸不平，因此漫反射是大自然中最普遍的表面反射方式。这种无方向性的反射可以从反射面同侧的任何角度观测到亮度减弱的入射光。通过表面抛光处理可以减少漫反射。漫反射是指光线被粗糙表面无规则地向各个方向反射的现象。很多物体，如植物、墙壁、衣服等，其表面粗看起来似乎是平滑，但用放大镜仔细观察，就会看到其表面是凹凸不平的，所以本来是平行的太阳光被这些表面反射后，就弥漫地射向不同方向。当一束平行光触及光滑物体表面时，光线则发生规律性反射，反射后的光线也相互平行，这种规律性反射称为光的单向反射或镜面反射。但物体的光滑程度是相对的，而一般物体的表面多粗糙不平，入射线虽然为平行光线，但反射后的光线则向各个方向分散，此种现象为光的漫反射。人眼之所以能看清物体的全貌，主要是靠漫反射光在眼内的成像。如是全部单向反射的物体表面，不但看不清物体的外貌，还会引起某一方向上的眩光干扰现象。漫反射的每条光...

外部链接膝跳反射(Stretchreflex)

光学描述如图一所示：光线从折射率较高的n1{\displaystylen_{1}}介质进入折射率较低的n2{\displaystylen_{2}}介质：当入射角θθ-->i=θθ-->1c{\displaystyle\theta_{c}}时，光线同时发生向n2{\displaystylen_{2}}介质中的折射，以及向n1{\displaystylen_{1}}介质中的反射（图一中红色光线所示）；当入射角θθ-->i=θθ-->2>{\displaystyle\theta_{i}=\theta_{2}>}临界角θθ-->c{\displaystyle\theta_{c}}时，向n2{\displaystylen_{2}}介质中折射的光线消失，所有光线向n1{\displaystylen_{1}}介质中反射（图一中蓝色光线所示）；全内反射仅仅可能发生...

电信在电信中，反射系数是反射波与入射波的复振幅之比。特别在传输线的不连续中，反射系数为反射波的电场强度（E−−-->{\displaystyleE^{-}}）与入射波的电场强度（E+{\displaystyleE^{+}}）的复数比。这通常用ΓΓ-->{\displaystyle\Gamma}（大写gamma）来表示，可以写作：反射系数也可以用其他场或者电路量确定。反射系数可以表为负载阻抗ZL{\displaystyleZ_{L}}与输入端阻抗ZS{\displaystyleZ_{S}}的关系式：指出测量反射系数的位置的简单电路结构。注意到负的反射系数意味着反射波接受到180°，或者说ππ-->{\displaystyle\pi}的相移。反射系数的绝对值（用竖线标明）可以用驻波比（英语：standingwaveratio）SWR{\displaystyleSWR}计算：反...